tubing）」构成，如下图。套迭式管是一种使用在较大型天线中的物理设计，能在不产生过度风阻和增加额外重量的情况下，提供机械强度。

　　一般来说，圆柱状双极的全长具有相同的共振频率，而且一个渐缩的双极（tapered

　　dipole）之电抗的斜率曲线，实质上是比较短的。亦即，一个逐步缩小的双极天线之全长必须要比较长一点，以达到相同的共振。为这个计算所导出的算法是一些参考书籍的主题，不在本文中谈论。可以利用这个算法来设计八木（Yagi）天线，在数值分析软件中，就含有这个算法。

　　线形单极 双极的一半，一个四分之一波长单极天线具有辐射电阻R = 36奥姆，可在「半无限导电接地面（semi-infinite

　　conducting ground plane）」上运作，如下图所示。

　　如果接地面积远小于一个波长（例如：一支单极天线安装在一辆车上），则其天线场型与自完整的接地面积所计算出的场型相比，是大不相同的。 螺旋天线

　　螺旋天线是由克拉斯（Kraus）所创造，他曾说过一个有趣的故事，关于他如何在听到史丹佛大学教授谈到螺旋传递的波管（wave

　　tube）时，领悟到相同的慢波结构可能具有和天线一样的收集讯号（signal-gathering或gain）的能力。他当天便在他的地下室（实验室）里测试了此种螺旋天线，并测量出它的增益与「圆形极化（circular

　　polarization）」。 螺旋天线很简单但非常有效，它以简易的辐射体结构来提供增益。下图是其尺寸的实例： 为了完整的运作，周长必须是

　　0.75 < Cλ = πDλ < 1.33。俯仰角是 α = tan-1(Sλ /Cλ) 。增益值大约是 G dBi = 11.8 +

　　10log(Cλ2nSλ)， 而 HPBW = 52/Cλ 度。中央馈线的馈点电阻是 R = 140Cλ，周围馈线是 R = 150/ 。

　　周围馈线可被匹配至 Z0 = 50

　　奥姆，这是利用第一螺旋的四分之一波段，它可以是介电质负载型（dielectric-loaded）或平坦型，并推挤靠近接地面，以形成一个匹配段，为四分之一波段得到必需且平均的

　　Z0值。螺旋天线固定电路板上的实例如下图： 槽型天线

　　槽型天线是藉由中止射频电流流进一个导电表面（例如：波导墙）所制成的。槽型天线是两个双极天线，且有相似的阻抗与场型。 微带补片天线

　　微波补片天线是平面天线（planar antenna）的一个实用种类，它是在微带结构中制成，如下图所示。

　　正方形面板区域（上图白色部分）是从一介电质结构的顶层面板（上图黑色部分）蚀刻而来的，此介电质结构的另一面（底部）有一接地平面。补片天线本质上是一矩形双极。使用高介电质常数的材料来减少天线的大小。此天线在任何环境下，都很容易安装，它能轻易地安装在车辆或飞机的表面上。补片天线是一种相当窄频的天线。在正方形结构里，一个线性的极化波向外辐射。

　　有许多方法可以达到馈线与阻抗匹配。补片可与一个四分之一波长的高阻抗线匹配，或一条50奥姆线可延伸到补片的内部，如下图所示。阻抗在中心点是小的，且阻抗值是跟着轴长的增加而增加，所以尺寸的选择是以能得到支持50奥姆的点来决定的。

　　另一种馈线匹配法是将一同轴线的中心导体透过介电质，在适当的阻抗点接触到补片的底部。补片的中心是经过此结构中的一个过孔（via）接地的，如下方的左图与中图所示。

　　当两边尺寸不同，形成长方形时，补片会产生圆形极化波，如上方的右图所示。这是交叉式双极数组的模拟，而馈线是延着中心点到角落的对角线与补片连结着，为了达到阻抗匹配，必须为补片选择适当的尺寸。

　　孔径天线 孔径天线包括： *开放式波导辐射器 *喇叭形（horn）与其他形状的波导辐射器 *喇叭形反射器天线

　　孔径天线的响应场型与孔径所产生的「远场绕射（far field diffraction）」场型相同。远场场型的近似角宽度是θ =

　　λ/D。一个孔径天线的模型是：在一个无限导电或吸收平面上有一直径D的孔径，且有一平面波由一侧射入。绕射场型越过很大的距离投射在平行面上，将会有一个中央点，其直径是由场型的角宽度公式决定。此模型如下图所示。

　　这是假设孔径的照射度是平均分布的（uniform）。更精确地说，远场场型是分布在孔径各处的电场之傅立叶变换，并且考虑到孔径平面各处之振幅及相位的变动。

　　一个波导管的开口端变成了一个非常高效率的辐射器，如下图。 增加孔径的大小（改变喇叭形状）可以增加波导天线的增益。圆形喇叭也被使用。参见下图。

　　利用圆形极化器可制作一个圆形的喇叭天线，它可以辐射圆形的极化场型。 哪里有射频培训机构