telescope）用途的天线则常使用Newtonian结构，它在焦距处放置一个小反射器，并将馈线置于主反射器的侧边。

　　反射器天线的馈给位置可能会偏移到抛物面区段的侧边，它的优点是减少屏蔽，并降低因能量溢出而产生的噪声。 拋物线增益在表面粗糙处降低

　　代表因表面粗操而使增益损失的方程式，是Ruze公式。一个完美的抛物面天线之效能可以下式表示：

　　，这里的σ是表面粗操度的均方根值（rms），而λ是波长。 Kraus使用不同的方法，获得相似的结果： kg = cos2(4πσ/λ)

　　当你希望抛物面天线达到其大可能效能的 90% 时，可利用这些方程式。反射器的表面须要有一个大约 λ/40 或更小的均方根误差。λ/10

　　的均方根误差将会降低增益至大约21%（-6.9 dB），这是以理论大值来计算。 多波束反射器

　　在没有失去大量的指向性之下，抛物面天线的馈给位置是不能偏移的。然而，若馈给位置是用来去除球形像差（aberration），以恢复增益时，球形反射器可以被使用。在波多黎各Arecibo天文观测站（参见http://www.coseti.org/arecibo.htm

　　）的300公尺巨型碟形天线就是使用这种方法聚焦的。它是一个有趣的反射器天线，它的一面是抛物面、另一面是球形，所以它有许多个馈给位置，对应到许多卫星形成多波束（multiple

　　beam）。 阵列天线 辐射元素的数组包括： *驱动式双极数组（对数周期双极数组与相位数组） *寄生式双极数组（八木－宇田数组）

　　*多极（multipole）槽型数组

　　辐射器的数组利用其个别元素，可以产生大量的增益。数组的增益是数组因素与元素增益的乘积。很多数组是在一个假设下设计的，此假设是：馈给系统导致每一个元素都有一个规定的电流与相位。这通常忽略了邻近双极元素之间的相互阻抗之影响。前面已谈过可用四分之一波长的电线来馈给每一个元素，以致它们的电流都相等。然而，使用一般的馈给法，想要得到极大的相位差是很困难的。

　　下图是两个半波双极的相互阻抗实例： 双极的垂直共线性数组 共线性双极数组（collinear dipole

　　array）广泛地应用在单点对多点通讯上，双极的数组沿着垂直轴排列，提供集中于水平轴的场型，同时覆盖360°的区域时。下图表示半波双极数组在不同相角馈给，所产生的辐射场型。

　　为了避免失去亲密的「服务对象」（地面的发射机和接收机），天线馈给的相角通常是向外逐渐变尖的，并形成向下倾斜角，如下图所示的辐射场型。这提供了「零充填（null

　　filling）」的功能，且避免能量辐射到水平线以上，浪费了发射机的功率。「零充填」是在辐射场型中填入「空值（nulls）」的过程，以避免在辐射覆盖区内，产生盲点（blind

　　spots）。 对数周期双极数组天线 长度渐增的双极天线组可被普通的馈线馈给，产生一种数组天线，称为「对数周期双极数组（log

　　periodic dipole

　　array；LPDA）」，它具有宽带的特性。典型的电视天线是对数周期的，它利用每一双极天线之基本的和第三共振谐波来涵盖VHF电视频道的全部范围。一个典型的「对数周期双极数组天线」如下图所示：

　　八木－宇田寄生式数组天线 哪里有射频培训机构